2009年6月
第2期Jonrnal of 黔西南民族师范高等专科学校学报Southwest Guizhou Teachers ’College for June 2009Nationalities No.2
巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3
的制备及表征
张星郝艳玲路庆凤
（兴义民族师范学院, 贵州兴义562400；
河南师范大学物理与信息工程学院，河南新乡453007）
摘要：利用固相反应法、在不同烧结温度下制备了Fe 掺杂的巨磁阻锰氧化合物La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3样品。用X 射线衍射和扫描电镜对样品进行了检测，计算了样品的晶格常数、晶胞体积和粒度。实验结果表明：样品单相性很好，呈正交相结构；随着烧结温度的提高，晶格常数a 、b 、c 均呈减小趋势，晶胞体积稍微减小，粒度随烧结温度的提高显著变大。由扫描电子显微照片分析可知，由于烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同，进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的变化。
关键词：巨磁阻；X 射线衍射；晶格常数；正电子湮没
文章编号：1009—0673（2009）02—0112—04中图分类号：O483文献标识码：A
钙钛矿结构锰氧化物L n 1-y AyMnO 3(Ln=La3+、Pr 3+、Nd 3+等稀土离子；A=Ca2+、Sr 2+、Ba 2+等二价碱土金属离子) 巨磁电阻(CMR) 材料表现出多种奇特的电输运特性和磁特性而成为材料科学界热点研究课题之一
[1-3]。在绝缘体母相LaM nO 3中，对于Mn 位掺杂来说，通常采用Fe 、Co 、Ni 、Cr 、Al 、Ti 、Cu 等二、三、四价金属元素，通过在Mn 位掺杂不同尺寸和价态的离子，改变离子间的磁性耦合来影响双交换作用及其晶格结构[4-9]。所以通过对Mn 位掺杂，将是研究锰氧化物L n 1-y AyMnO 3体系特性的一种重要手段，这种方法在理解该体系的物理机制方面具有重要作用。我们研究不同温度下烧结的Fe 离子Mn 位掺杂后的晶格结构、粒度等的变化，期望由此理解该材料的电子结构及磁结构的特性。
正电子湮没技术是检测固体内部电子结构和缺陷特性的精确探针，具有对原子尺度的缺陷、各种相变灵敏度和精确度高的特点，尤其是一种无损探测方法[10]。在金属、半导体和高Tc 铜氧化物超导体研究中得到了广泛应用，观察到了超导转变温区的层间电荷转移、以声子软化为特征的晶格动力学反常等重要的实验现象。但与铜氧化物高温超导体有相似的钙钛矿结构的CMR 锰氧化物材料的正电子湮没技术方面的系统研究较少有报道[11－12]。
一、实验
1. 样品制备
收稿日期：2009—01—01
作者简介：张星(1980—), 男, 河南南阳人, 兴义民族师范学院物理系教师, 主要从事电磁功能材料的制备及其物理特性的研究。
·112·
2009年张星郝艳玲路庆凤巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的制备及表征第2
期
样品的制备采用标准的固相反应法。首先使用精度为±0.1mg 的光电天平将原料按化学计量配比将La 2O 3(99.9%)、CaCO 3(99.0%)、MnO 2(99.99%)、Fe 2O 3(99.9%)进行精确称量（La 2O 3易潮解，称量前将之放入氧
），放入玛瑙研钵中充分混合研磨后，将其置于化铝坩埚置于马弗炉内在500℃保温四个小时除去水分
12小时预烧两次，预烧粉末充分研磨后，在16M Pa 压力下压制成高温炉中，在空气气氛中1100℃、
φ13mm 、厚度约1mm 的圆片，将所得的圆片分成三份，分别在空气气氛中1200℃、1250℃、1300℃烧结12小时，随炉冷却到室温。
表1样品制备方法
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1200℃12h
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1250℃12h
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1300℃12h
2. 样品的XRD 分析
采用德国布鲁克X-射线衍射仪对样品的晶体结构进行测试。利用Cukal 作为辐射线源，波长λ=
1.5405948A ，扫描速率为1°/min。收集到的数据利用系统自带的处理程序对数据进行处理。对衍射数据
进行平滑、扣除背景、扣除
Cukal 等修正后获得了较为精确
的结果。
图1是在不同温度下烧结
样品La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的
XRD 图像。由各衍射峰数据可
以看出，样品单相性良好，没有
杂相出现，呈正交相结构。为电
阻测量和正电子实验研究的准
确性提供了基础。
从图中衍射峰可以得知，
各样品的衍射峰相似，这说明
在不同温度下烧结的样品的晶
格结构没有发生大的变化；样品La 0.67Ca0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的衍射峰随烧结温度增加稍微变窄，这说明提高La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的烧结温度后，对晶粒的生长有促进作用，晶粒的增加使得衍射峰变窄。
利用X 射线衍射实验的结果，我们计算了样品的晶格常数、晶胞体积和粒度，计算结果如表2所示。由表中数据可以看出，随着烧结温度的提高，晶格常数a 、b 、c 均呈减小趋势，晶胞体积稍微减小，减小值分别为1.41%和1.61%，粒度随着烧结温度的提高而明显的增大，其增加值分别为14.6%和33.2%，说明提高烧结温度对样品晶粒的生长非常有利。
表2不同温度烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品的晶格常数、晶胞体积和粒度
烧结温(℃) 1200
1250
1300a （A ）5.46325.41755.4151b （A ）5.45455.43455.4294c （A ）7.72017.70377.6984晶胞体积V （A 3）粒度计算(nm)230.0514226.8077226.338740.4146.3153.82
3. 样品的扫描电镜分析
样品形貌表征使用美国AMARY 公司1000B 型扫描电子显微镜。首先将样品放入真空镀膜机，在
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2009年黔西南民族师范高等专科学校学报第2
期一定的真空状态下给样品进行镀膜处理，然后将样品放入扫描电镜样品室。扫描照片结果如图2所示。
图2（a ）是在1200℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，可以看出样品的颗粒形状呈不规则状，大粒径的颗粒较多，少数小颗粒所占的比例很小，并且不均匀的分布在大颗粒之间，出现大尺度的空洞。图2（b ）是在1250℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，从所得的电镜照片可以看出，样品颗粒形状比较规则且颗粒比较大，均匀的分散在颗粒比较小的呈圆球状的小颗粒中，空洞的尺寸比较均
一。图2（c ）是在1300℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，我们得到的样品形貌为棒状分布，并且多晶样品的颗粒比较均匀，样品的颗粒尺寸明显变小，颗粒之间样品的致密性更好，从而使小尺度空洞的数目变多，各晶粒之间的界限变得更加清晰，晶界的数目增多，一些大颗粒是由小颗粒团聚在一起造成的。从本实验可以看出，在相同的实验制备过程中，由于烧结温度的不同导致样品的晶粒形态及缺陷尺度发生了很大变化，这可能反映了各相同组分样品在不同的烧结温度下，由于烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同, 进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的变化。
4. 正电子寿命谱研究
正电子寿命谱测量利用美国ORTEC-100U 快-快符合正电子寿命仪系统，用60Co 测得谱仪的时间
22分辨率(FWHM)优于220ps ，Na 放射源用M ylar 膜密封后置于相同的两样品之间，谱仪采用PILOT-U 型
塑料闪烁体探头，每个谱积分包含106个以上湮没事件，以保证足够的统计精度。正电子寿命谱采用Positronfit-Extended 计算机程序进行二分量拟合，在扣除本底（background ）和源修正以后，拟合方差X 2优于1.20，实验环境温度为20±0.5℃，结果具有很好的重复性。
表3给出了在不同温度烧结样品的正电子湮没实验所得解谱的结果。τ1和τ2表示正电子寿命参数，I 1和I 2分别表示τ1和τ2的相对强度。从表中可以看出，样品的短寿命τ1随烧结温度的提高，从231ps 逐渐减少到216ps 。短寿命成分τ1，主要反映的是正电子在布洛赫态(自由态) 中湮没的寿命，反映的是正电子在完整晶格结构中的自由湮没特征，即材料内部微观结构的电子分布信息。长寿命成分τ2反映的是正电子在缺陷捕获态中湮没的寿命，反映了正电子在样品表面及内部缺陷（空位、空位团、微空洞）中的湮没过程[13]，其大小与湮没区的开体积有关，开体积越大，寿命值越长。由表3可见，随烧结温度的提高，τ2迅速下降，湮没区开体积急剧减小；从1200℃的980ps 减少到829ps ，它的产生原因比较复杂，但可用合金中正电子长寿命与缺陷簇（Defect clusters ）大小之间的关系作类比[14]，当达到550ps 。。。时，缺陷大小可至15A 。因此我们可以估计，随着烧结温度的提高，样品的缺陷半径由27A 减小到22A ，这相当于由70单空位组成的缺陷簇减小到由53个单空位组成的缺陷簇。与前面的X 射线衍射结果和扫描电子显微照片结果是很一致的。虽然由目前的正电子湮没谱还无法判断缺陷的类别，但可以想象大的空位团簇、错位和晶界在其中起着重要作用，而正是这些缺陷的存在及其变化引起了样品性质的变化。
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2009年张星郝艳玲路庆凤巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的制备及表征第2期
表3La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3样品各寿命谱参数随烧结温度的变化
烧结温(℃) τ1/ps
231
219
216I 1/％85.4685.8684.65τ2/ps980937829I 2/％14.5414.1415.[1**********]300
二、结论
我们在不同温度下制备了La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品，在各温度下烧结样品具有很好的单相性；随着
b 、c 以及晶胞体积V 减小，粒度随着烧结温度的提高而明显的增大。这烧结温度的提高，其晶格常数a 、
是因为烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同, 进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的
由于晶格常数、晶胞体积和粒度的变化，从而使样品中的缺陷发生变化，这必将使磁电阻效应产生变化。
较大的影响。利用巨磁电阻效应在不同的磁化状态具有不同电阻值的特点，可以制成磁阻式随机存储器（MRAM ），它是一种新颖的非挥发性存储器[15]，所谓“非挥发性”是指在关掉电源后，仍能保持记忆完整。在写入与读取的速度上它可以与提供快速的数据存取静态随机存取存储器(SRAM)媲美，而且记忆容量方面可以与动态RAM （DRAM ）相抗衡。因此，对巨磁电阻锰氧化物的研究深具应用潜力。
参考文献：
[1]Schiffer P, R amirez A. P, Bao W, et al. Low temperature magnetoresistance and the magnetic phase diagram of La 1-x CaxMnO 3[J].Phys. R ev. Lett. 1995, 75:3336-3339.
[2]段苹, 谈国太, 戴守愚. 钙钛矿结构La 0.9Sb 0.1MnO 3的庞磁电阻性质[J].物理学报,2003,52(8):2061-2065.
[3]席力, 葛世慧, 杨啸林, 等. 多晶La 0.7Sr 0.3MnO 3的低温输运性质和磁电阻效应[J].物理学报,2004,53:260-263.
[4]V.Ravindranath, M.S.R amachandrarao, G.R angarajan,etal. Magnetotransport studies and mechanism of Ho-and Y-doping La 0.7Ca 0.3MnO 3[J].Phys.R ev. B 2001, 63:184434(1-7).
[5]ZenerC. Interaction between the d-Shells in the Transition Metals. II. Ferromagnetic Compounds of Manganese with Perovskite Structure [J].Phys. R ev. 195182403-405.
[6]Y.Moritomo, H. Kuwahara and Y.Tomioka. Pressure effects on charge-ordering transitions in per-ovskite manganites [J].Phys. R ev. B1997, 55:7549-7556.
[7]N.Gayathry, A. K. R aychaudhuri, S. Tiwary, etal. Electrical transport, magnetism, and magnetoresis-tance in ferromagnetic oxides with mixed exchang interactions:astudy of the La 0. 7Ca 0.3Mn 1-x CoxO 3system. [J].Phys. R ev. B 1997, 56:1345-1353.
[8]F.R ivadulla, M. A.LopezQuintela, L.E.Hueso, etal. Effect of Mn-site doping on the magnetotransport properties of the colossal magnetoresistance compound La 2/3Ca 1/3Mn 1-x AxO 3(A=Co,Cr,x≤0.1) [J].Phys.Rev. B 2000, 62:5678-5684.
[9]Y.J.Cui,G.Q.Jia, Y.B.Han,etal. Structure and transport properties for Al-and Fe-doping La 0.67Ca 0.33MnO 3perovskite manganese. [J].Chin. Phys. Lett. 2004, 21(3):540-543.
[10]郁伟中. 正电子物理及其应用, 科学出版社，北京，2003，1-11.
Chaudhuri B. K ，Sarkar A ，et al.Physica B ，2001，299(1)：130—134. [11]BanerjeeA ，
[12]BanerjeeA ，Sarkar A ，Sanyal D ，et al. Solid State Comm ，2003，125(1)：65—70.
杜保立，李喜贵. 核技术，2004，27（8）：594-597. [13]路庆凤，
[14]HautojarviP. Positrons in solid ，Berlin ：Springer ，1979，174-190.
[15]朱思峰, 赞承华, 蒋泽军. 磁阻式随机存取器研究[J].河南师范大学学报(自然科学版), 2006, 34(1):25-27.. 责任编辑：杨合成
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巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3
的制备及表征
张星郝艳玲路庆凤
（兴义民族师范学院, 贵州兴义562400；
河南师范大学物理与信息工程学院，河南新乡453007）
摘要：利用固相反应法、在不同烧结温度下制备了Fe 掺杂的巨磁阻锰氧化合物La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3样品。用X 射线衍射和扫描电镜对样品进行了检测，计算了样品的晶格常数、晶胞体积和粒度。实验结果表明：样品单相性很好，呈正交相结构；随着烧结温度的提高，晶格常数a 、b 、c 均呈减小趋势，晶胞体积稍微减小，粒度随烧结温度的提高显著变大。由扫描电子显微照片分析可知，由于烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同，进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的变化。
关键词：巨磁阻；X 射线衍射；晶格常数；正电子湮没
文章编号：1009—0673（2009）02—0112—04中图分类号：O483文献标识码：A
钙钛矿结构锰氧化物L n 1-y AyMnO 3(Ln=La3+、Pr 3+、Nd 3+等稀土离子；A=Ca2+、Sr 2+、Ba 2+等二价碱土金属离子) 巨磁电阻(CMR) 材料表现出多种奇特的电输运特性和磁特性而成为材料科学界热点研究课题之一
[1-3]。在绝缘体母相LaM nO 3中，对于Mn 位掺杂来说，通常采用Fe 、Co 、Ni 、Cr 、Al 、Ti 、Cu 等二、三、四价金属元素，通过在Mn 位掺杂不同尺寸和价态的离子，改变离子间的磁性耦合来影响双交换作用及其晶格结构[4-9]。所以通过对Mn 位掺杂，将是研究锰氧化物L n 1-y AyMnO 3体系特性的一种重要手段，这种方法在理解该体系的物理机制方面具有重要作用。我们研究不同温度下烧结的Fe 离子Mn 位掺杂后的晶格结构、粒度等的变化，期望由此理解该材料的电子结构及磁结构的特性。
正电子湮没技术是检测固体内部电子结构和缺陷特性的精确探针，具有对原子尺度的缺陷、各种相变灵敏度和精确度高的特点，尤其是一种无损探测方法[10]。在金属、半导体和高Tc 铜氧化物超导体研究中得到了广泛应用，观察到了超导转变温区的层间电荷转移、以声子软化为特征的晶格动力学反常等重要的实验现象。但与铜氧化物高温超导体有相似的钙钛矿结构的CMR 锰氧化物材料的正电子湮没技术方面的系统研究较少有报道[11－12]。
一、实验
1. 样品制备
收稿日期：2009—01—01
作者简介：张星(1980—), 男, 河南南阳人, 兴义民族师范学院物理系教师, 主要从事电磁功能材料的制备及其物理特性的研究。
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2009年张星郝艳玲路庆凤巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的制备及表征第2
期
样品的制备采用标准的固相反应法。首先使用精度为±0.1mg 的光电天平将原料按化学计量配比将La 2O 3(99.9%)、CaCO 3(99.0%)、MnO 2(99.99%)、Fe 2O 3(99.9%)进行精确称量（La 2O 3易潮解，称量前将之放入氧
），放入玛瑙研钵中充分混合研磨后，将其置于化铝坩埚置于马弗炉内在500℃保温四个小时除去水分
12小时预烧两次，预烧粉末充分研磨后，在16M Pa 压力下压制成高温炉中，在空气气氛中1100℃、
φ13mm 、厚度约1mm 的圆片，将所得的圆片分成三份，分别在空气气氛中1200℃、1250℃、1300℃烧结12小时，随炉冷却到室温。
表1样品制备方法
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1200℃12h
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1250℃12h
La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3，空气氛围中预烧两次1100℃12h ，烧结1300℃12h
2. 样品的XRD 分析
采用德国布鲁克X-射线衍射仪对样品的晶体结构进行测试。利用Cukal 作为辐射线源，波长λ=
1.5405948A ，扫描速率为1°/min。收集到的数据利用系统自带的处理程序对数据进行处理。对衍射数据
进行平滑、扣除背景、扣除
Cukal 等修正后获得了较为精确
的结果。
图1是在不同温度下烧结
样品La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的
XRD 图像。由各衍射峰数据可
以看出，样品单相性良好，没有
杂相出现，呈正交相结构。为电
阻测量和正电子实验研究的准
确性提供了基础。
从图中衍射峰可以得知，
各样品的衍射峰相似，这说明
在不同温度下烧结的样品的晶
格结构没有发生大的变化；样品La 0.67Ca0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的衍射峰随烧结温度增加稍微变窄，这说明提高La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的烧结温度后，对晶粒的生长有促进作用，晶粒的增加使得衍射峰变窄。
利用X 射线衍射实验的结果，我们计算了样品的晶格常数、晶胞体积和粒度，计算结果如表2所示。由表中数据可以看出，随着烧结温度的提高，晶格常数a 、b 、c 均呈减小趋势，晶胞体积稍微减小，减小值分别为1.41%和1.61%，粒度随着烧结温度的提高而明显的增大，其增加值分别为14.6%和33.2%，说明提高烧结温度对样品晶粒的生长非常有利。
表2不同温度烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品的晶格常数、晶胞体积和粒度
烧结温(℃) 1200
1250
1300a （A ）5.46325.41755.4151b （A ）5.45455.43455.4294c （A ）7.72017.70377.6984晶胞体积V （A 3）粒度计算(nm)230.0514226.8077226.338740.4146.3153.82
3. 样品的扫描电镜分析
样品形貌表征使用美国AMARY 公司1000B 型扫描电子显微镜。首先将样品放入真空镀膜机，在
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2009年黔西南民族师范高等专科学校学报第2
期一定的真空状态下给样品进行镀膜处理，然后将样品放入扫描电镜样品室。扫描照片结果如图2所示。
图2（a ）是在1200℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，可以看出样品的颗粒形状呈不规则状，大粒径的颗粒较多，少数小颗粒所占的比例很小，并且不均匀的分布在大颗粒之间，出现大尺度的空洞。图2（b ）是在1250℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，从所得的电镜照片可以看出，样品颗粒形状比较规则且颗粒比较大，均匀的分散在颗粒比较小的呈圆球状的小颗粒中，空洞的尺寸比较均
一。图2（c ）是在1300℃烧结La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品扫描电镜图，我们得到的样品形貌为棒状分布，并且多晶样品的颗粒比较均匀，样品的颗粒尺寸明显变小，颗粒之间样品的致密性更好，从而使小尺度空洞的数目变多，各晶粒之间的界限变得更加清晰，晶界的数目增多，一些大颗粒是由小颗粒团聚在一起造成的。从本实验可以看出，在相同的实验制备过程中，由于烧结温度的不同导致样品的晶粒形态及缺陷尺度发生了很大变化，这可能反映了各相同组分样品在不同的烧结温度下，由于烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同, 进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的变化。
4. 正电子寿命谱研究
正电子寿命谱测量利用美国ORTEC-100U 快-快符合正电子寿命仪系统，用60Co 测得谱仪的时间
22分辨率(FWHM)优于220ps ，Na 放射源用M ylar 膜密封后置于相同的两样品之间，谱仪采用PILOT-U 型
塑料闪烁体探头，每个谱积分包含106个以上湮没事件，以保证足够的统计精度。正电子寿命谱采用Positronfit-Extended 计算机程序进行二分量拟合，在扣除本底（background ）和源修正以后，拟合方差X 2优于1.20，实验环境温度为20±0.5℃，结果具有很好的重复性。
表3给出了在不同温度烧结样品的正电子湮没实验所得解谱的结果。τ1和τ2表示正电子寿命参数，I 1和I 2分别表示τ1和τ2的相对强度。从表中可以看出，样品的短寿命τ1随烧结温度的提高，从231ps 逐渐减少到216ps 。短寿命成分τ1，主要反映的是正电子在布洛赫态(自由态) 中湮没的寿命，反映的是正电子在完整晶格结构中的自由湮没特征，即材料内部微观结构的电子分布信息。长寿命成分τ2反映的是正电子在缺陷捕获态中湮没的寿命，反映了正电子在样品表面及内部缺陷（空位、空位团、微空洞）中的湮没过程[13]，其大小与湮没区的开体积有关，开体积越大，寿命值越长。由表3可见，随烧结温度的提高，τ2迅速下降，湮没区开体积急剧减小；从1200℃的980ps 减少到829ps ，它的产生原因比较复杂，但可用合金中正电子长寿命与缺陷簇（Defect clusters ）大小之间的关系作类比[14]，当达到550ps 。。。时，缺陷大小可至15A 。因此我们可以估计，随着烧结温度的提高，样品的缺陷半径由27A 减小到22A ，这相当于由70单空位组成的缺陷簇减小到由53个单空位组成的缺陷簇。与前面的X 射线衍射结果和扫描电子显微照片结果是很一致的。虽然由目前的正电子湮没谱还无法判断缺陷的类别，但可以想象大的空位团簇、错位和晶界在其中起着重要作用，而正是这些缺陷的存在及其变化引起了样品性质的变化。
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2009年张星郝艳玲路庆凤巨磁阻材料La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3的制备及表征第2期
表3La 0.67Ca 0.33Mn 0.9Fe 0.1O 3样品各寿命谱参数随烧结温度的变化
烧结温(℃) τ1/ps
231
219
216I 1/％85.4685.8684.65τ2/ps980937829I 2/％14.5414.1415.[1**********]300
二、结论
我们在不同温度下制备了La 0.67Ca 0.33M n 0.9Fe 0.1O 3样品，在各温度下烧结样品具有很好的单相性；随着
b 、c 以及晶胞体积V 减小，粒度随着烧结温度的提高而明显的增大。这烧结温度的提高，其晶格常数a 、
是因为烧结温度的不同而使其化学反应的速度和程度不同, 进而使其结晶程度和缺陷浓度发生了大的
由于晶格常数、晶胞体积和粒度的变化，从而使样品中的缺陷发生变化，这必将使磁电阻效应产生变化。
较大的影响。利用巨磁电阻效应在不同的磁化状态具有不同电阻值的特点，可以制成磁阻式随机存储器（MRAM ），它是一种新颖的非挥发性存储器[15]，所谓“非挥发性”是指在关掉电源后，仍能保持记忆完整。在写入与读取的速度上它可以与提供快速的数据存取静态随机存取存储器(SRAM)媲美，而且记忆容量方面可以与动态RAM （DRAM ）相抗衡。因此，对巨磁电阻锰氧化物的研究深具应用潜力。
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